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Sample records for kolebaniya kondensata ehlektronno-dyrochnykh

  1. Low Frequency Hydrogen Vibrations in Potassium Dihydrogen Phosphate; Vibrations de l'hydrogene a basse frequence dans le phosphate monopotassique; Nizkochastotnye kolebaniya atomov vodoroda v pervichnom kislom fosfate kaliya.; Vibraciones de baja frecuencia del hidrogeno en el fosfato diacido de potasio

    Energy Technology Data Exchange (ETDEWEB)

    Palevsky, H.; Otnes, K.; Wakuta, Y. [Brookhaven National Laboratory, Upton, NY (United States)

    1963-01-15

    The BNL cold neutron facility was used to investigate the low energy states in KH{sub 2}PO{sub 4} and KD{sub 2} PO{sub 4} at room temperature and below the transition temperature. The energy interval covered (8-170 x 10{sup -3} eV) corresponds to wave numbers of 25-1300 cm{sup -1} a region which is difficult to investigate by infrared absorption techniques. At ) very low energies broad peaks corresponding to the acoustic modes of the crystal are observed; at the high energy end the vibrations characteristic of the PO{sub 4} molecule are found. The excitation modes associated with hydrogen are identified by the change in scattering intensity with deuteration. By this means, it is shown that a band of frequencies centered around 180 cm{sup -1} is associated with hydrogen vibrations. The spectra for both KH{sub 2}PO{sub 4} and KD{sub 2}PO{sub 4} below their ferro-electric transition temperatures was found to have the same general shape as their corresponding room temperature data, the major changes in shape being accounted for by the Boltzman population factor. A comparison of these inelastic neutron scattering results with those obtained from neutron diffraction and infrared measurements will be discussed. (author) [French] Les auteurs ont utilise le dispositif a neutrons lents du BNL pour etudier les etats de basse energie dans KH{sub 2} PO{sub 4} et KD{sub 2}PO{sub 4} a la temperature ambiante et a des temperatures inferieures a celles de transition. L'intervalled'energie considere (8-170 - 10{sup -3} eV) correspond au nombre d'ondes de 25 a 1300 cm{sup -1} ; c'est une region qu'il est difficile d'etudier par la methode d'absorption des rayons infrarouges. Aux energies tres basses, les auteurs ont observe des pics larges correspondant aux modes acoustiques du cristal; A l'extremite correspondant aux energies elevees, ils ont trouve les vibrations caracteristiques de la molecule de PO{sub 4} . Les modes d'excitation associes a l'hydrogene sont identifies grace a la variation del'intensite de diffusion due A la deuteration. Par ce moyen, on montre qu'une bande de frequences centree autour de 180 cm{sup -1} est associee aux vibrations de l*hydrogene. Les auteurs ont trouve que pour des temperatures inferieures aux temperatures de la transition ferroelectrique, les spectres de KH{sub 2}PO{sub 4} et KD{sub 2}PO{sub 4} ont la meme forme generale que les donnees correspondantes relatives A la temperature ambiante, les changements de forme les plus importants s'expliquant par le facteur de population de Boltzman. Les auteurs comparent les resultats relatifs A la diffusion inelastique des neutrons et ceux que l'on obtient par la diffraction neutronique et par des mesures avec les rayons infrarouges. (author) [Spanish] Los autores han utilizado el aparato de neutrones frios del Laboratorio Nacional de Brookhaven para investigar los estados de baja energia del KH{sub 2}PO{sub 4} y del KD{sub 2}PO{sub 4} a temperatura ambiente y por debajo de las temperaturas de transicion. El intervalo de energia abarcado (8 a 170 x 10{sup -3} eV) corresponde a nuemeros de onda de 25 a 1300 cm{sup -1}, esto es, a una region que es dificil de investigar por procedimientos de absorcion infrarroja. A energias muy bajas, se observan picos apianados correspondientes a los modos acusticos del cristal; en el extremo correspondiente a las energias elevadas, aparecen las vibraciones caracteristicas de la molecula de PO{sub 4} . Los modos de excitacion asociados al hidrogeno se identifican por la variacion de la intensidad de dispersion con el contenido de deuterio. Por este medio, se demuestra que hay una banda de frecuencia centrada en torno a 180 cm{sup -1} , asociada a las vibraciones del hidrogeno. Se ha observado que por debajo de sus temperaturas de transicion ferroelectrica los espectros del KH{sub 2}PO{sub 4} y del KD{sub 2}PO{sub 4} presentan la misma forma general que los datos respectivos correspondientes a la temperatura ambiente, debiendose al factor de poblacion de Boltzman los cambios de forma mas importantes. El autor compara los resultados de esta dispersion inelastica con los obtenidos por difraccion neutronica y espectroscopia infrarroja. (author)

  2. Thermal Vibrations of Beta-Brass and the Order-Disorder Transition; Vibrations Thermiques dans le Laiton Beta et Transformation Ordre-Desordre; Teplovye kolebaniya beta-latuni i perekhod iz uporyadochennogo sostoyaniya v razuporyadochennoe; Vibraciones Termicas del Laton Beta y Transicion Orden-Desorden

    Energy Technology Data Exchange (ETDEWEB)

    Dolling, G.; Gilat, G. [Chalk River Nuclear Laboratories, Chalk River, ON (Canada)

    1965-04-15

    Observations of normal modes of vibration of the ordered alloy of copper and zinc, {beta}-brass, at 296 Degree-Sign K have been made by means of the coherent one-phonon scattering of slow neutrons from single crystal specimens. The triple-axis crystal spectrometer at the NRU reactor has been used to measure the frequencies of modes propagating along the high-symmetry directions [00{zeta}], [{zeta}{zeta}0], [{zeta}{zeta}{zeta}{zeta}] and [ Vulgar-Fraction-One-Half Vulgar-Fraction-One-Half {zeta}]. The dispersion curves resemble those of a simple body-centred cubic crystal such as Na, except that certain degeneracies are lifted, mainly by reason of the difference between the second nearest neighbour Cu-Cu and Zn-Zn forces. For example, we find two distinct modes of wave vector (0.5, 0.5, 0.5) (in reciprocal lattice units), whose frequencies are (4.21 {+-}0.06) and (4.93 {+-} 0.10) x 10{sup 12} c/s respectively. Interatomic force models which provide a satisfactory description of the 296 Degree-Sign K results are briefly mentioned. Several normal modes have been studied at elevated temperatures, particularly in the vicinity of the order-disorder phase transition at about 727 Degree-Sign K. There are no striking changes in the overall structure of the dispersion curves as a result of the vanishing of the long range order at this temperature, although the various ''splittings'' observed at 296 Degree-Sign K are blurred out into more or less continuous ''bands'' of frequencies. As the temperature rises, the frequencies generally decrease, and the energy widths increase. These changes take place in a smooth manner, except for two longitudinal optic modes, observed at positions (1.27, 1.27, 0) and (1.2, 1.2, 0.2) in reciprocal space, which display sharp increases in energy width at the transition temperature. No reasonable explanation of these effects has yet been found. (author) [French] On a observe les modes normaux de vibration du laiton beta, alliage ordonne de cuivre et de zinc, a une temperature de 296 Degree-Sign K au moyen de la diffusion coherente de neutrons lents a un phonon par des monocristaux. Le spectrometre triaxial a cristal du reacteur NRU a ete utilise pour mesurer les frequences de modes se propageant le long de directions de haute symetrie 00{zeta}], [{zeta}{zeta}0], [{zeta}{zeta}{zeta}{zeta}] et [ Vulgar-Fraction-One-Half Vulgar-Fraction-One-Half {zeta}]. Les courbes de dispersion ressemblent a celles d'un cristal a reseau cubique centre simple, comme Na, a l'exception pres que certaines degenerescences disparaissent, principalement du fait des differences entre les forces Cu-Cu et Zn-Zn entre un atome et le deuxieme atome le plus proche. C'est ainsi que les auteurs ont trouve deux modes de vecteurs d'onde distincts (0,5, 0,5, 0,5) (en unites de reseau reciproque), dont les frequences sont egales respectivement a (4,21 {+-} 0,06) et (4,93 {+-} 0,10)' 10{sup 12} c/s. Les auteurs mentionnent brievement des modeles de force interatomique qui donnent une description satisfaisante des resultats obtenus a la temperature de 296 Degree-Sign K. Ils ont etudie plusieurs modes normaux a des temperatures elevees, en particulier au voisinage de la transformation ordre- desordre a environ 727 Degree-Sign K. On n'observe pas de difference tres nette dans la structure generale des courbes de dispersion du fait de la disparition de l'ordre a grande distance a cette temperature bien que les diverses 'ramifications' ('splittings') observees a 296 Degree-Sign K se confondent en 'bandes' de frequences plus ou moins continues. L'elevation de la terfiperature s'accompagne de facon generale d'une diminution des frequences et d'une augmentation de la largeur des energies. Ces variations se produisent progressivement, a l'exception de deux modes optiques longitudinaux, observes aux positions (1,27, 1,27, 0) et (1,2, 1,2, 0,2) dans un espace reciproque, qui accusent une augmentation brusque de la largeur des energies a la temperature de transformation. Jusqu'a present, aucune explication logique de ces effets n'a ete donnee. (author) [Spanish] Los autores han estudiado los modos normales de vibracion de la aleacion ordenada de cobre y cinc (laton {beta}) a 296 Degree-Sign K por dispersion monofononica coherente de neutrones lentos en muestras monocristalinas. Utilizan el espectrometro triaxial de cristal del reactor NRU para medir las frecuencias de los modos que se propagan a lo largo de las direcciones de simetria elevada [00{zeta}], [{zeta}{zeta}0], [{zeta}{zeta}{zeta}{zeta}] y [ Vulgar-Fraction-One-Half Vulgar-Fraction-One-Half {zeta}]. Las curvas de dispersion se asemejan a las de un cristal cubico simple centrado en el cuerpo, tal como el Na, con la salvedad de que se eliminan ciertas degeneraciones, principalmente en razon de la diferencia existente entre las fuerzas que actuan entre los segundos atomos vecinos Cu-Cu y Zn-Zn. Por ejemplo, se observan dos modos distintos de vectores de onda (0,5, 0,5, 0,5) (en unidades reticulares reciprocas), cuyas frecuencias son (4,21{+-}0,06) y (4,93{+-}0,10) * 10{sup 12}c/s, respectivamente. Se exponen brevemente modelos de fuerzas interatomicas que explican satisfactoriamente los resultados obtenidos a 296 Degree-Sign K. Se han estudiado varios modos normales a temperaturas elevadas, sobre todo en las proximidades de la transicion de fase orden-desorden, a unos 727 Degree-Sign K. No se observan cambios acusados en la estructura general de las curvas de dispersion como resultado de la desaparicion del orden de largo alcance a esta temperatura, aunque los diferentes 'desdoblamientos'observados a 296 Degree-Sign K se unen confusamente en 'bandas' de frecuencia mas o menos continuas. Las frecuencias suelen disminuir al elevarse la temperatura, en tanto que las anchuras energeticas aumentan. Estas alteraciones tienen lugar gradualmente, excepto en el caso de dos modos opticos longitudinales, observados en las posiciones (1,27, 1,27, 0) y (1,2, 1,2, 0,2) en el espacio reciproco, que presentan acusados aumentos de la anchura energetica a la temperatura de transicion. Estos efectos no se han podido explicar aun de manera logica. (author) [Russian] Nabljudenija za obychnymi formami kolebanija uporjadochennogo splava medi i cinka ({beta}-latun') pri 296 Degree-Sign K provodilis' s pomoshh'ju kogerentnogo odno fononnogo rassejanija medlennyh nejtronov na monokristallicheskih obrazcah. Dlja izmerenija chastot kolebanij, rasprostranjajushhihsja vdol' vysokosimmetrichnyh napravlenij [00{zeta}], [{zeta}{zeta}0], [{zeta}{zeta}{zeta}{zeta}] i [ Vulgar-Fraction-One-Half Vulgar-Fraction-One-Half {zeta}] ispol'zovalsja trehosnyj kristallicheskij spektrometr na reaktore NRU. Krivye dispersii napominajut krivye dispersii prostogo ob{sup e}mno-centrirovannogo kubicheskogo kristalla, naprimer Na, za iskljucheniem togo, chto pojavljajutsja nekotorye vyrozhdenija, v osnovnom vvidu razlichija mezhdu vtorym blizhajshim sosedom Si-Si i silami Zn-Zn. Naprimer, my nahodim dve razlichnye formy volnovogo vektora (0.5, 0.5, 0.5) (v obratnyh edinicah reshetki), chastoty kotoryh sootvetstvenno sostavljajut (4,21 {+-}0,06) i (4,93 10) * 10{sup 12} gerc. Kratko upominajutsja modeli mezhatomnyh sil, kotorye predstavljajut udovletvoritel'noe opisanie rezul'tatov, poluchennyh pri 296 Degree-Sign K. Nekotorye normal'nye formy kolebanij izucheny pri povyshennyh temperaturah, osobenno v oblasti perehoda iz uporjadochennogo sostojanija v neuporjadochennoe pri temperature priblizitel'no 727 Degree-Sign K. V obshhej strukture krivyh dispersij ne otmechaetsja znachitel'nyh izmenenij v rezul'tate ischeznovenija porjadka dal'nego rasstojanija pri jetoj temperature, hotja razlichnye ''rasshheplenija'', nabljudaemye pri 296 Degree-Sign K, rasplyvajutsja v bolee ili menee postojannye ''polosy'' chastot. Pri povyshenii temperatury chastoty v celom umen'shajutsja, a jenergeticheskie shiriny uvelichivajutsja. Jeti izmenenija proishodjat plavno, za iskljucheniem dvuh prodol'nyh opticheskih form, nabljudaemyh v polozhenijah (1,27; 1,27; 0) i (1,2; 1,2; 0,2) v obratnom prostranstve, v kotoryh projavljajutsja rezkie uvelichenija jenergeticheskih shirin pri temperature perehoda. Nikakogo razumnogo ob{sup j}asnenija dlja jetih jeffektov eshhe ne najdeno. (author)

  3. Drift Instabilities and Electron Cyclotron Oscillations for Arbitrary Plasma Pressure; Instabilites de Derive et Oscillations Cyclotroniques des Electrons pour des Pressions de Plasma Arbitraires; Drejfovaya neustojchivost' i ehlektronno-tsiklotronnye kolebaniya pri proizvol'nom davlenii plazmy; Inestabilidades de Deriva y Oscilaciones Ciclotronicas de los Electrones en un Plasma de Presion Arbitraria

    Energy Technology Data Exchange (ETDEWEB)

    Krall, N. A.; Pearlstein, L. D. [General Atomic Division, General Dynamics Corporation, San Diego, CA (United States)

    1966-04-15

    Most of the familiar drift instabilities (flute, universal, etc.) were, calculated in the limit {beta} = (plasma pressure)/(magnetic pressure) = 0. In this limit the perturbed electric field is electrostatic, and the Vlasov equation is remarkably simplified. The {beta} limit for validity of the electrostatic approximation depends on the particular mode considered and many present experiments fall outside the range. Two well-known low frequency drift instabilities are examined at arbitrary {beta}; the zero-{beta} regime is determined and stability criteria for larger values of {beta} are derived. In addition, the influence of finite {beta} on radiation at the electron cyclotron harmonics is examined. The finite Larmor radius (R) flute instability driven by mirror type curvature of the magnetic field is considered first. The lowest order's ominously large contribution, inversely proportional to R{sup 2}, cancels to all orders of {beta}. The leading terms are then independent of R, and are. included in the eigenvalue problem; stability criteria are obtained for various ranges of B. Next the universal instability, E = Perturbed = E (exp ik{sub Up-Tack }r{sub Up-Tack })(exp ik{sub II}r{sub II}), in a uniform magnetic field B = B{sub 0}i{sub II} is considered, with field curvature simulated by a fictitious gravity. Here the zero-{beta} limit is dependent upon wavelengths. If {beta} < (electron mass)/(ion mass), or if {beta} <(k{sub II}r{sub p}){sup 2} where r{sub p} = plasma radius and 1/k{sub II} {>=} plasma length, the zero-{beta} limit obtains. Since the instability only exists for (k{sub II}r{sub p}){sup 2} < 0.01, a modest plasma pressure violates the zero-{beta} limit. The eigenvalue for {beta} >(k{sub ll}r{sub p}){sup 2} is calculated and conditions for cusp stabilization as well as mirror destabilization are obtained. The dominant high frequency non-relativistic modes of the stable zero-{beta} plasma are longitudinal waves at electron gyrofrequency harmonics. If excited these modes can radiate only if coupled to transverse waves; in zero-{beta} this coupling occurs at a surface or at a local inhomogeneity. Since a prominent effect of finite {beta} is to couple longitudinal and transverse waves, the spectrum and coupling of electron cyclotron oscillations is calculated for arbitrary {beta}. (author) [French] La plupart des instabilites de derive connues (instabilites en cannelures, instabilites universelles, etc.) ont ete calculees a la limite ou {beta} = (pression de plasma)/(pression magnetique) = 0. A cette limite, le champ electrique perturbe est de nature electrostatique, et l'equation de Vlasov est remarquablement simplifiee. L'autre valeur limite de {beta} en-deca de laquelle l'approximation electrostatique est valable depend du mode particulier considere et dans beaucoup d'experiences faites a l'heure actuelle, {beta} tombe en dehors de cet intervalle. Lesauteursetudientdeuxinstabilitesdederiveabasse frequence bien connues pour des valeurs arbitraires de {beta}; ils etablissent le regime pour {beta} = 0 et deduisent des criteres de stabilite pour des valeurs de {beta} plus elevees. De plus, ils etudient l'influence de valeurs finies de {beta} sur le rayonnement dont les frequences sont des harmoniques de la frequence cyclotronique des electrons. La premiere de ces instabilites est l'instabilite en cannelures a rayon de Larmor fini provoquee par la courbure de type miroir du champ magnetique. L'importante contribution defavorable de l'ordre le plus bas, inversement proportionnelle a R{sup 2}, s'annule pour tous les ordres de {beta}. Les termes predominants ne dependent plus de R et sont inclus dans le probleme de valeur propre; les auteurs deduisent des criteres de stabilite pour differents intervalles de valeur de {beta}. La seconde instabilite est l'instabilite universelle E (pertube) = E (exp ik{sub Up-Tack }r{sub Up-Tack })(exp ik{sub II}r{sub II}) dans un champ .magnetique uniforme B = B{sub 0}i{sub II}, la courbure de champ etant simulee par une force de gravitation fictive. Dans ce cas, la limite correspondant a {beta} = 0 depend des longueurs d'onde. Si {beta} < (masse electronique)/(masse ionique), ou si {beta} <(k{sub II}r{sub p}){sup 2} ou r{sub p} est le rayon de plasma et 1/k{sub II} Greater-Than-Or-Equal-To a la longueur de plasma, la limite {beta} = 0 reste valable. Comme l'instabilite n'existe que pour (k{sub II}r{sub p}){sup 2} < 0,01, il suffit d'une faible pression du plasma pour que la limite {beta}= 0 ne soit plus respectee. Les auteurs calculent la valeur propre pour {beta} >(k{sub ll}r{sub p}){sup 2} et ils determinent les conditions permettant de realiser une stabilisation par configuration cuspidee ainsi qu'une suppression de la stabilite par miroir. Les modes non relativistes a haute frequence dominants du plasma stable. pour lequel {beta} = 0 sont des ondes longitudinales ayant pour frequences des harmoniques de la gyrofrequence des electrons. Lorsque ces modes sont excites ils ne peuvent rayonner que dans le cas ou ils sont couples a des ondes transversales; pour {beta} = 0, ce couplage se produit a la surface ou a l'endroit d'une inhomogeneite. Comme des valeurs finies de {beta} ont pour effetde coupler des ondes longitudinales a des transversales, les auteurs calculent le spectre ainsi que le couplage d'oscillations cyclotronique des electrons pour des valeurs de {beta} arbitraires. (author) [Spanish] La mayoria de las inestabilidades de deriva conocidas (en estrias, universales, etc.) han sido calculadas en el limite en que {beta} = (presion del plasma)/(presion magnetica) = 0. En este limite, el campo electrico perturbado es de indole electrostatica y la ecuacion de Vlasov se simplifica notablemente. El valor lunite de {beta} mas alla del cual la aproximacion electrostatica es aplicable depende del modo particular que se considere, y muchos de los experimentos actuales caen fuera del intervalo de validez. Los autores examinan dos inestabilidades de deriva, bien conocidas, de baja frecuencia, con un valor de {beta} arbitrario; establecen el regimen para {beta} = 0 y deducen criterios de estabilidad para valores de {beta} mas elevados. Ademas, examinan la influencia de un valor finito de {beta} sobre la radiacion cuyas frecuencias son armonicos de la frecuencia ciclotronica de los electrones. En primer lugar consideran la inestabilidad en estrias de radio de Larmor (R) finito, provocada por una curvatura del tipo de espejo, del campo magnetico. La considerable contribucion desfavorable del orden mas bajo, inversamente proporcional a R{sup 2}, se anula para todos los ordenes de {beta}. En esas condiciones, los terminos predominantes son independientes de R y se incluyen en el problema de valores propios; los autores deducen criterios de estabilidad para varios intervalos de {beta}. A continuacion se considera la inestabilidad universal E(perturbado) = E (exp ik{sub Up-Tack }r{sub Up-Tack })(exp ik{sub II}r{sub II}) en un campo magnetico uniforme B = B{sub 0}i{sub II}, habiendose simulado la curvatura del campo de una fuerza de gravedad ficticia. En este caso, el limite para {beta} = 0 depende de las longitudes de onda. Si {beta}<(masa electronica)/(masa ionica), o si- {beta} <(k{sub II}r{sub p}){sup 2} en donde r{sub p} = radio del plasma y 1/k{sub II} Greater-Than-Or-Equal-To longitud del plasma, ese limite conserva su validez. Puesto que la inestabilidad existe unicamente para (k{sub II}r{sub p}){sup 2} < 0.01 no se cumple el limite para {beta} = 0 si la presion del plasma, es pequena. Los autores Calculan el valor propio para {beta} >(k{sub ll}r{sub p}){sup 2} obtienen las condiciones para la estabilizacion cuspidal asi como la supresion de la estabilizacion mediante espejos. Los modos no relativistas de alta frecuencia dominante del plasma estable para el cual {beta} = 0 son ondas longitudinales cuya frecuencia corresponde a armonicos de la'girofrecuencia. de los electrones. Si estos modos estan excitados solo pueden radiar si estan acoplados a ondas transversales; con {beta} = 0 este acoplamiento se producan la superficie o en una inhbmogeneidad local. Puesto que un efecto notable de {beta} finito es el de acoplar ondas longitudinales y transversales, los autores calculan el espectro y el acoplamiento de oscilaciones ciclotronicas de los electrones para valores de {beta} arbitrarios. (author) [Russian] Bol'shaja chast' izvestnyh drejfovyh neustoj- chivostej {l_brace}zhelobkovaja, universal'naja i t . d . ) byla rasschitana v predele {beta} = (plazmennoe dav- lenie)/(magnitnoe davlenie)= 0. V jetom predele vozmushhennoe jelektricheskoe pole javljaetsja jelektrostaticheskim i uravnenie Vlasova maksimal'no uproshheno.- Predel'noe {beta}, pri kotorom eshhe spravedlivo jelektrostaticheskoe priblizhenie, zavisit ot rassmatrivaemoj formuly kolebanij, i mnogie sovremennye jeksperimenty vyhodjat za jetot diapazon. Dva horosho izvestnyh nizkochastotnyh vida drejfovyh neustojchivostej issledujutsja pri proizvol'nom {beta}; opredeljaetsja rezhim nulevogo {beta}, i vyvodjatsja kriteriiustojchivosti dlja bol'shih znachenij {beta}. Krome togo, issleduetsja vlijanie konechnogo {beta} na izuchenie na jelektronno-ciklotronnoj garmonike. Vnachale rassmatrivaetsja zhelobkovaja neustojchivost' s konechnym larmorovskim radiusom (R), vyzyvaemaja kriviznoj magnitnogo polja zerkal. Pugajushhie bol'shie chleny samyh nizkih porjadkov, obratno proporcional'nye R{sup 2}, sokrashhajutsja vo vseh porjadkah po {beta}. Glavnye chleny zatem ne zavisjat ot R i vkljuchajutsja v zadachu o sobstvennyh znachenijah; poluchajutsja kriterii ustojchivosti dlja razlichnyh diapazonov {beta}. Dalee rassmatrivaetsja universal'naja neustojchivost' E (vozmushhennoe) = E(exp ik{sub Up-Tack }r{sub Up-Tack })(exp ik{sub II}r{sub II}) v odnorodnom magnitnom'pole B = B{sub 0}i{sub II} s kriviznoj polja, imitirovannoj fiktivnoj siloj tjazhesti. V jetom sluchae predel nulevogo {beta} zavisit ot dliny voln.' Esli {beta}<(massa jelektrona)/(massa iona) ili esli {beta}<(k{sub II}r{sub p}){sup 2} , gde r{sub p} - radius plazmy i 1/k{sub II} Greater-Than-Or-Equal-To dliny plazmy, to poluchajut predel nulevogo {beta}. Poskol'ku neustojchivost' sushhestvuet tol'ko dlja (k{sub II}r{sub p}){sup 2} < 0.01, umerennoe davlenie plazmy narushaet predel nulevogo {beta}. Rasschitano sobstvennoe znachenie dlja {beta} >(k{sub ll}r{sub p}){sup 2} i polucheny uslovija dlja stabilizacii'v ostrokone'chnoj geometrii zerkal'noj neustojchivosti. Preobladajushhie vysokochastotnye nereljativistskie kolebanija ustojchivoj plazmy s nulevym {beta} javljajutsja prodol'nymi volnami pri jelektronnoj girochastotnoj garmonike. V sluchae vozbuzhdenija jetih kolebanij, oni mogut rasprostranjat'sja tol'ko togda, kogda svjazany.s poperechnymi volnami; pri'nulevom {beta} jeta svjaz' proishodit na poverhnosti ili v lokal'noj neodnorodnosti. Poskol'ku znachitel'noe vlijanie konechnogo {beta} dolzhno soedinjat' prodol'nye i poperechnye volny, to spektr i svjaz' jelektronno-ciklotronnyh kolebanij rasschityvajutsja pri proizvol'nom {beta}. (author)

  4. Radiant-Heat Spray Calcination Studies; Calcination par Pulverisation et Chauffage Radiant; 0418 0421 0421 041b 0415 0414 041e 0412 0410 041d 0418 042f 041d 0410 041a 0410 041b 042c 0426 0418 041d 0410 0422 041e 0420 0410 0425 0424 041e 0420 0421 0423 041d 041e 0427 041d 041e 0413 041e 0422 0418 041f 0410 0421 041d 0410 0413 0420 0415 0412 0410 041d 0418 0415 041c 0422 0415 041f 041b 041e 0412 042b 041c 0418 0417 041b 0423 0427 0415 041d 0418 0415 041c ; Estudios de Calcinacion por Pulverizacion y Calentamiento Radiante

    Energy Technology Data Exchange (ETDEWEB)

    Allemann, R. T.; Moore, R. L.; Upson, U. L. [Hanford Laboratories General Electric Co., Richland, WA (United States)

    1963-02-15

    sustitucion de la tobera, calentamiento por induccion del crisol, detectorde radiactividad de] crisol, sistema de tratamiento de los gases de escape (comprendidos el condensador, el depurador y los filtros) tomamuestras de gases de escape, tomamuestras de liquidos, sistema de lavado, instrumentos de precision y metodos de control. Les autores examinan la experiencia adquirida con el funcionamiento de las instalaciones de calcinacion y el equipo auxiliar. Los resultados experimentales expuestos ponen de manifiesto la eficacia de la descontaminacion de los gases de escape, asi como el comportamiento de los principales constituyentes quimicos y de determinados productos de fision. (author) [Russian] Daetsja opisanie processa forsunochnogo kal'cinirovanija s nagrevaniem teplovym izlucheniem dlja otverzhdenija zhidkih othodov, a-takzhe obsuzhdaetsja konstrukcija forsunochnogo kal'cinatora proizvoditel'nost'ju 3,7 l/chas; jetot apparat vkljuchaet nebol'shoj tigel' dlja plavanija, kotoryj mozhet byt' samostojatel'no ispol'zovan v kachestve tigel'noj obzhigatel'noj pechi. Apparat byl skonstruirovan dlja togo, chtoby proverit' vozmozhnost' osushhestvlenija processov kal'cinirovanija na promyshlennoj ustanovke po pererabotke othodov ''Pureks-processa'' so sledujushhih tochek zrenija: osushhestvlenie processa v kachestve edinoj operacii, obrabotka vydeljaemyh gazov, povedenie produktov delenija, harakternye osobennosti kondensata i kal'cinirovannyh othodov. Vsja sistema byla skonstruirovana takim obrazom, chtoby ona pomestilas' v zashhitnuju kameru ploshhad'ju 2,26 h 4,57 m i vysotoj 4,57M', oborudovannuju manipuljatorom. Obsuzhdajutsja sledujushhie voprosy: jelektricheskij nagrevatel' obzhigatel'noj kolonny dlja forsunochnogo kal'cinirovanija; termicheskaja izoljacija kolonny; soplo forsunki; metod zameny sopla; indukcionnyj podogrev plavil'nogo tiglja; detektor radioaktivnosti dlja tiglja; sistema obrabotki vyhodjashhih gazov, vkljuchaja kondensor, skrubber i fil'try; probootbornoe

  5. Effects of Irradiation on the Adults of Sitophilus Sasakii Takahashi (Curculionidae) and their Offspring; Influence de l'irradiation sur les adultes de Sitophilus Sasakii Takahashi (Curculionidae) et leurs descendants; Dejstvie oblucheniya na vzroslykh osobej Sitophilus Sasakii Takahashi (Curculionidae) i na posleduyushchie pokoleniya; Influencia de la irradiacion sobre los adultos del Sitophilus Sasakii Takahashi (Curculionidae) y sus descendientes

    Energy Technology Data Exchange (ETDEWEB)

    Laviolette, P.; Nardon, P. [Institut National des Sciences Appliquees, Lyon-Villeurbanne (France)

    1963-09-15

    segun la dosis y que varia entre 12 dias (5000 r) y un dia (100 000 r). El estudio del coeficiente de variabilidad y de la supervivencia media en funcion de la dosis sugiere la existencia de dos mecanismos sensibles que son destruidos por la irradiacion. La sensibilidad a las radiaciones parece aumentar con la edad. A 2000 roentgens, la fertilidad queda ya reducida a la mitad. A 5000 y 6000 roentgens se observa una fase de esterilidad temporal. La esterilizacion total se alcanza a 15 000 roentgens. La esterilizacion por rayos X es mas eficaz a 150 kV que a 80 kV. La fecundidad es mucho mas resistente a las radiaciones que la fertilidad, pues incluso a 16 000 roentgens se observa la puesta de huevos. La irradiacion de los padres tiene por consecuencia la disminucion de la fertilidad y del peso de los descendientes y el aumento de la duracion de la fase de desarrollo. Estos efectos se transmiten de una generacion a otra sin que el experimentador proceda a seleccion alguna. Mientras los dos primeros tienden a desaparecer, el aumento de la duracion de la fase .de desarrollo permanece estable durante diez generaciones, por lo menos. Cabe prever el empleo de las radiaciones para la desinsectacion de los articulos alimenticios. (author) [Russian] Obluchenie gamma-luchami Sovo znachitel'no umen'shaet srednyuyu prodolzhitel'nost' zhizni muzhskikh osobej, nachinaya s dozy 5000 r, i zhenskikh osobej - s dozy 7000 r. Vse nasekomye pogibayut v techenie 12 dnej pri doze 8000 r i chetyrekh dnej pri doze 100 000 r. Issledovanie raspredeleniya smertnosti v zavisimosti ot vremeni pri doze do 6000 r pokazyvaet, chto obluchenie posledovatel'no vyyavlyaet geterogennost' populyatsii, izoliruya pri ehtom bolee stojkie osobi. Izuchenie krivykh vyzhivaniya pokazyvaet, chto nastuplenie smerti postoyanno zamedleno. Ona nastupaet vnezapno posle bolee ili menee prodolzhitel'noj latentnoj fazy v zavisimosti ot dozy. Kolebaniya sostavlyayut ot 12 dnej (5000 r) do odnogo dnya (100 000 r). Issledovanie

  6. Design of a Hot Pilot-Plant Facility for Demonstrating the Pot-Calcination Process; Installation Pilote de Haute Activite pour la Demonstration du Procede De Calcination En Pot; 041a 041e 041d 0421 0422 0420 0423 041a 0426 0418 042f 0413 041e 0420 042f 0427 0415 0419 041e 041f 042b 0422 041d 041e 0419 0423 0421 0422 0410 041d 041e 0412 041a 0418 0414 041b 042f 0414 0415 041c 041e 041d 0421 0422 0420 0410 0426 0418 0418 041f 0420 041e 0426 0415 0421 0421 0410 041a 0410 041b 042c 0426 0418 041d 0418 0420 041e 0412 0410 041d 0418 042f 0412 0422 0418 0413 041b 042f 0425 ; Construccion de una Instalacion Experimental de Evevada Actividad para el Proceso de Calcinacion en Crisol

    Energy Technology Data Exchange (ETDEWEB)

    Buckham, J. A. [Phillips Petroleum Company, Idaho Chemical Processing Plant, Idaho Falls, ID (United States)

    1963-02-15

    kal'cinirovanii, podgotovke ishodnogo rastvora i sistemy ochistki kondensata; mnogie iz jetih problem voznikajut iz-za samoproizvol'nogo nagreva i letuchesti produktov delenija. Jetot apparat pozvolit opredelit' zagruzku tiglja, a takzhe plotnost', vyshhelachivaemost', tochku plavlenija, soderzhanie letuchih veshhestv, teplovydelenie i teploprovodnost' konechnogo produkta. Neobhodimo takzhe ustanovit' raspredelenie temperatury vo vremeni v kal'ciniruemoj masse, povedenie produktov delenija vo vremja kal'cinirovanija, ih koncentraciju v razlichnyh chastjah sistemy, dezaktivaciju, dostigaemuju vo vseh zhidkih i gazoobraznyh potokah jeffljuentov, neobhodimost' provetrivanija tiglej pri hranenii, nailuchshie sposoby distancionnoj germetizacii tiglej i metody, neobhodimye dlja dostizhenija minimal'nogo ob'ema nepoddajushhihsja kondensacii vyhodjashhih gazov. Na jetoj ustanovke budut ispol'zovany tigli vysotoj 2,43 m i diametrom 2,43 i 3,66 m, schitajushhiesja prigodnymi dlja promyshlennoj pererabotki othodov. Byla razrabotana osobaja konstrukcija isparitelja, dajushhaja vozmozhnost' vesti nepreryvnuju podachu zagruzochnoj massy, libo zagruzhat' ee partijami. Byli prinjaty mery dlja predotvrashhenija opasnosti vozmozhnyh vzryvov iz-za nalichija organicheskih veshhestv v ishodnom rastvore i dlja predotvrashhenija drugih vozmozhnyh avarijnyh sluchaev. (author)